Nature.com сайтына киргениңиз үчүн рахмат.Сиз чектелген CSS колдоосу менен серепчи версиясын колдонуп жатасыз.Мыкты тажрыйба үчүн жаңыртылган браузерди колдонууну сунуштайбыз (же Internet Explorerдеги Шайкештик режимин өчүрүү).Мындан тышкары, үзгүлтүксүз колдоону камсыз кылуу үчүн биз сайтты стилсиз жана JavaScriptсиз көрсөтөбүз.
Бир эле учурда үч слайддан турган каруселди көрсөтөт.Бир убакта үч слайд аркылуу өтүү үчүн Мурунку жана Кийинки баскычтарын колдонуңуз, же бир эле учурда үч слайд аркылуу өтүү үчүн аягындагы сыдырма баскычтарын колдонуңуз.
Түздөн-түз лазердик интерференция (DLIP) лазердин индукцияланган мезгилдүү бетинин структурасы (LIPSS) менен айкалышып, ар кандай материалдар үчүн функционалдык беттерди түзүүгө мүмкүндүк берет.Процесстин өткөрүү жөндөмдүүлүгү, адатта, жогорку орточо лазер күчүн колдонуу менен көбөйөт.Бирок, бул жылуулуктун топтолушуна алып келет, бул пайда болгон беттик үлгүнүн бүдүрлүүлүгүнө жана формасына таасир этет.Ошондуктан даярдалган элементтердин морфологиясына субстраттын температурасынын таасирин кеңири изилдөө зарыл.Бул изилдөөдө, болот бети 532 нм ps-DLIP менен сызык үлгүсү болгон.Алынган топографияга субстрат температурасынын таасирин изилдөө үчүн температураны көзөмөлдөө үчүн жылытуу плитасы колдонулган.250 \(^{\circ }\)С чейин ысытуу пайда болгон конструкциялардын тереңдигинин 2,33төн 1,06 мкмге чейин олуттуу төмөндөшүнө алып келди.Төмөндөө субстрат бүртүкчөлөрүнүн ориентациясына жана лазер менен шартталган беттик кычкылданууга жараша LIPSSтин ар кандай түрлөрүнүн пайда болушу менен байланышкан.Бул изилдөө жылуулук топтоо таасирлерин түзүү үчүн үстүнкү тазалоо жогорку орточо лазердик күч менен жүзөгө ашырылат, ошондой эле күтүлгөн субстрат температурасынын күчтүү таасирин көрсөтөт.
Ультра кыска импульстук лазердик нурланууга негизделген беттик тазалоо методдору эң маанилүү актуалдуу материалдардын беттик касиеттерин жакшыртууга жөндөмдүүлүгү менен илимдин жана өндүрүштүн алдыңкы сабында.Тактап айтканда, лазердин жардамы менен жасалган ыңгайлаштырылган беттин функционалдуулугу өнөр жай секторлорунун кеңири диапазону жана колдонуу сценарийлери1,2,3 боюнча эң заманбап болуп саналат.Мисалы, Vercillo et al.Лазердик супергидрофобдуктун негизинде аэрокосмостук колдонмолор үчүн титан эритмелеринде музга каршы касиеттери көрсөтүлдү.Эпперлейн жана башкалар лазердик беттик структуралаштыруу тарабынан өндүрүлгөн наноөлчөмдүү өзгөчөлүктөр болоттун үлгүлөрүндө биофильмдин өсүшүнө же бөгөт коюусуна таасир этиши мүмкүн деп билдирди.Мындан тышкары, Гуай жана башкалар.ошондой эле органикалык күн клеткаларынын оптикалык касиеттерин жакшыртты.6 Ошентип, лазердик структуралоо беттик материалды башкарылуучу абляция аркылуу жогорку резолюциядагы структуралык элементтерди өндүрүүгө мүмкүндүк берет1.
Мындай мезгилдүү беттик структураларды өндүрүү үчүн ылайыктуу лазердик структуралоо ыкмасы түз лазердик интерференцияны калыптандыруу (DLIP) болуп саналат.DLIP микрометрдик жана нанометрдик диапазондо мүнөздөмөлөргө ээ үлгүлүү беттерди түзүү үчүн эки же андан көп лазер нурларынын бетке жакын интерференциясына негизделген.Лазердик нурлардын санына жана поляризациясына жараша, DLIP топографиялык беттик структуралардын көп түрдүүлүгүн иштеп чыгып, түзө алат.Перспективдүү ыкма DLIP түзүмдөрүн лазердин индукцияланган мезгилдүү беттик структуралары (LIPSS) менен айкалыштыруу, татаал структуралык иерархия менен беттик топографияны түзүү болуп саналат8,9,10,11,12.Табиятта бул иерархиялар бир масштабдуу моделдерге караганда дагы жакшыраак өндүрүмдүүлүктү камсыз кылаары көрсөтүлгөн13.
LIPSS функциясы нурлануунун интенсивдүүлүгүн бөлүштүрүүнүн бетке жакын модуляциясынын өсүшүнө негизделген өзүн-өзү күчөтүүчү процесске (позитивдүү пикир) дуушар болот.Бул колдонулган лазер импульстарынын саны 14, 15, 16 көбөйгөндүктөн, нанотектүүлүктүн көбөйүшү менен шартталган. Модуляция, негизинен, бөлүнүп чыккан толкундун электромагниттик талаасы менен кийлигишүүсүнүн эсебинен болот15,17,18,19,20,21 сынган жана чачыранды толкун компоненттери же беттик плазмондор.LIPSSтин пайда болушуна импульстардын убактысы да таасир этет22,23.Атап айтканда, жогорку орточо лазер күчтөр жогорку өндүрүмдүүлүгүн беттик дарылоо үчүн зарыл болуп саналат.Бул адатта жогорку кайталоо ылдамдыгын, башкача айтканда МГц диапазонунда колдонууну талап кылат.Демек, лазердик импульстардын ортосундагы убакыт аралыгы кыскараак, бул жылуулук топтоо эффекттерине алып келет 23, 24, 25, 26. Бул таасир беттин температурасынын жалпы жогорулашына алып келет, ал лазердик абляция учурунда моделдөө механизмине олуттуу таасирин тийгизет.
Мурдагы эмгекте Руденко жана башкалар.жана Тзибидис жана башкалар.Конвективдик түзүлүштөрдү түзүү механизми талкууланат, ал жылуулуктун топтолушу көбөйгөн сайын маанилүү болуп калышы керек19,27.Мындан тышкары, Бауэр жана башкалар.Жылуулук топтоонун критикалык көлөмүн микрон беттик структуралар менен салыштырыңыз.Бул термикалык индукцияланган структураны түзүү процессине карабастан, жалпысынан процесстин өндүрүмдүүлүгүн жөн гана кайталоо ылдамдыгын жогорулатуу менен жакшыртса болот деген ишеним бар28.Бул болсо, өз кезегинде, жылуулукту сактоону бир кыйла жогорулатпай туруп жетишүү мүмкүн эмес.Ошондуктан, көп деңгээлдүү топологияны камсыз кылган процесс стратегиялары процесстин кинетикасын жана структурасын түзүүнү өзгөртпөстөн, жогорку кайталануу ылдамдыгына көчүрүлбөй калышы мүмкүн9,12.Ушуга байланыштуу, өзгөчө LIPSSтин бир убакта пайда болушуна байланыштуу катмарлуу беттик схемаларды жасоодо, субстраттын температурасы DLIP түзүү процессине кандай таасир тийгизерин изилдөө абдан маанилүү.
Бул изилдөөнүн максаты ps импульстарды колдонуу менен дат баспас болоттон жасалган DLIP иштетүүдө пайда болгон беттик топографияга субстрат температурасынын таасирин баалоо болгон.Лазердик иштетүүдө үлгү субстраттын температурасы жылытуу пластинасын колдонуу менен 250 \(^\circ\)C чейин жеткирилген.Алынган беттик структуралар конфокалдык микроскопия, сканерлөөчү электрондук микроскопия жана энергетикалык дисперсиялык рентген спектроскопиясы аркылуу мүнөздөлгөн.
Эксперименттердин биринчи сериясында болот субстрат мейкиндик мезгили 4,5 мкм жана субстрат температурасы \(T_{\mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ) болгон эки нурлуу DLIP конфигурациясын колдонуу менен иштетилген. }\)С, мындан ары «ысытылбаган » бети деп аталат.Бул учурда импульстун кабатталышы \(o_{\mathrm {p}}\) тактын өлчөмүнө жараша эки импульстун ортосундагы аралык болуп саналат.Ал 99,0%дан (бир позицияга 100 импульс) 99,67% (бир позицияга 300 импульс) чейин өзгөрөт.Бардык учурларда энергиянын жогорку тыгыздыгы \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 Дж/см\(^2\) (гаусс эквиваленти үчүн тоскоолдуксуз) жана кайталануу жыштыгы f = 200 кГц колдонулган.Лазердик нурдун поляризациясынын багыты эки нурлуу интерференция үлгүсү менен түзүлгөн сызыктуу геометриянын багытына параллель болгон позициялоо таблицанын (1а-сүрөт) кыймылына параллелдүү.Скандоочу электрондук микроскоптун (SEM) жардамы менен алынган структуралардын репрезентативдик сүрөттөрү 1-сүрөттө көрсөтүлгөн.1a–c.Топография жагынан SEM сүрөттөрүнүн анализин колдоо үчүн бааланып жаткан структураларда Фурье трансформациялары (ФФТ, караңгы инставцияларда көрсөтүлгөн) аткарылган.Бардык учурларда, натыйжада DLIP геометриясы 4,5 мкм мейкиндик мезгили менен көрүндү.
Иш үчүн \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0% сүрөттүн караңгы жеринде.1а, интерференция максимумунун абалына туура келген, кичине параллелдүү түзүлүштөрдү камтыган оюктарды байкоого болот.Алар нанобөлүкчө сымал топография менен капталган жаркыраган тилкелер менен алмашат.Анткени оюктардын ортосундагы параллелдүү түзүлүш лазер нурунун поляризациясына перпендикуляр болуп көрүнөт жана \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) нм, бир аз лазердин толкун узундугунан азыраак \(\ламбда\) (532 нм) мейкиндик жыштыгы төмөн LIPSS (LSFL-I)15,18 деп атоого болот.LSFL-I FFT, "s" scattering15,20 деп аталган s-түрү сигнал чыгарат.Демек, сигнал күчтүү борбордук вертикалдык элементке перпендикуляр, ал өз кезегинде DLIP түзүмү тарабынан түзүлөт (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\болжолдуу\) 4,5 мкм).FFT сүрөтүндөгү DLIP үлгүсүнүн сызыктуу түзүлүшү тарабынан түзүлгөн сигнал "DLIP-тип" деп аталат.
DLIP аркылуу түзүлгөн беттик структуралардын SEM сүрөттөрү.Энергиянын эң жогорку тыгыздыгы \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 Дж/см\(^2\) (ызы-чуу жок Гаусс эквиваленти үчүн) жана кайталануу ылдамдыгы f = 200 кГц.Сүрөттөр үлгү температурасын, поляризацияны жана катмарды көрсөтөт.Локализация фазасынын кыймылы (а) кара жебе менен белгиленген.Кара түстөгү кошумча 37,25\(\times\)37,25 мкм SEM сүрөтүнөн алынган тиешелүү FFTди көрсөтөт (толкун вектору \(\vec {k}\cdot (2\pi )^ {-1}\) = 200 болгонго чейин көрсөтүлөт. nm).Процесстин параметрлери ар бир сүрөттө көрсөтүлгөн.
1-сүрөттү андан ары карап көрсөңүз, \(o_{\mathrm {p}}\) кабатталуусу көбөйгөн сайын, сигмоиддик сигнал FFTтин х огуна көбүрөөк топтолгондугун көрө аласыз.Калган LSFL-I көбүрөөк параллелдүү болот.Мындан тышкары, s тибиндеги сигналдын салыштырмалуу интенсивдүүлүгү төмөндөп, DLIP тибиндеги сигналдын интенсивдүүлүгү жогорулаган.Бул уламдан-улам көбүрөөк кайталанган траншеялар менен шартталган.Ошондой эле, s түрү менен борбордун ортосундагы х огу сигналы LSFL-I менен бирдей ориентацияга ээ, бирок узак мөөнөткө ээ түзүлүштөн келиши керек (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\болжол менен \ ) 1,4 ± 0,2 мкм) 1c-сүрөттө көрсөтүлгөндөй).Ошондуктан, алардын пайда болушу траншеянын борборундагы чуңкурлардын үлгүсү деп болжолдонууда.Жаңы өзгөчөлүк ординатанын жогорку жыштык диапазонунда (чоң толкун саны) да пайда болот.Сигнал траншеянын эңкейиштериндеги параллелдүү толкундардан келип чыгат, кыязы, эңкейиштерде түшкөн жана алдыга чагылган жарыктын интерференциясына байланыштуу9,14.Төмөндө бул толкундар LSFL \ (_ \ mathrm {edge} \) менен, ал эми алардын сигналдары -s \ (_ {\mathrm {p)) \) менен белгиленет.
Кийинки экспериментте үлгүнүн температурасы "ысытылган" деп аталган беттин астында 250 °Cге чейин жеткирилди.Структуралаштыруу мурунку бөлүмдө айтылган эксперименттер сыяктуу эле кайра иштетүү стратегиясына ылайык жүргүзүлгөн (сүрөт. 1a–1c).SEM сүрөттөрү 1d-f-сүрөттө көрсөтүлгөндөй пайда болгон топографияны сүрөттөйт.Үлгүнү 250 С чейин ысытуу LSFL көрүнүшүнүн күчөшүнө алып келет, анын багыты лазердик поляризацияга параллелдүү.Бул түзүмдөрдү LSFL-II катары мүнөздөсө болот жана мейкиндик мезгили \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) 247 ± 35 нм.LSFL-II сигналы режимдин жыштыгы жогорку болгондуктан, FFTде көрсөтүлбөйт.\(o_{\mathrm {p}}\) 99,0дон 99,67\(\%\) чейин көбөйгөн сайын (1d–e-сүрөт), жаркыраган тилке аймагынын кеңдиги көбөйгөн, бул DLIP сигналынын пайда болушуна алып келген. жогорку жыштыктарга караганда көбүрөөк.толкун сандары (төмөнкү жыштыктар) жана ошентип FFTтин борборуна карай жылышуу.1d-сүрөттөгү чуңкурлардын катарлары LSFL-I22,27ге перпендикуляр түзүлөт деп аталган оюктардын прекурсорлору болушу мүмкүн.Мындан тышкары, LSFL-II кыскарып, туура эмес формада болуп калды.Ошондой эле, бул учурда nanograin морфологиясы менен жаркыраган тилкелердин орточо өлчөмү кичине экенин белгилей кетүү керек.Мындан тышкары, бул нанобөлүкчөлөрдүн өлчөмүн бөлүштүрүү жылытуу жок караганда азыраак дисперстүү (же азыраак бөлүкчөлөрдүн агломерациясына алып келген) болуп чыкты.Сапаттык жактан муну тиешелүүлүгүнө жараша 1a, d же b, e цифраларын салыштыруу аркылуу баалоого болот.
Кайталануу \(o_{\mathrm {p}}\) 99,67% чейин көбөйгөн сайын (1f-сүрөт), барган сайын ачык бороздордон улам айкын топография пайда болгон.Бирок, бул оюктар 1c-сүрөткө караганда азыраак иреттелген жана терең эмес көрүнөт.Сүрөттүн жарык жана караңгы аймактарынын ортосундагы төмөн контраст сапатта көрсөтүлөт.Бул жыйынтыктар с боюнча FFT менен салыштырганда 1f-сүрөттөгү FFT ординатасынын алсызыраак жана чачыранды сигналы менен дагы бекемделет.Кичинекей стриялар 1b жана е сүрөттөрүн салыштырганда ысытууда да байкалды, бул кийинчерээк конфокалдык микроскопия менен тастыкталды.
Мурунку эксперименттен тышкары, лазер нурунун поляризациясы 90 \(^{\circ}\) менен айланды, бул поляризация багытынын позициялоо платформасына перпендикуляр жылышын шарттады.fig боюнча.2a-c структурасын түзүүнүн алгачкы этаптарын көрсөтөт, \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0% жылытылбаган (а), жылытылган (б) жана ысытылган 90\(^{\ circ }\ ) – Case айлануучу поляризация менен (c).Түзүмдөрдүн нанотопографиясын визуализациялоо үчүн түстүү квадраттар менен белгиленген аймактар 2-сүрөттө көрсөтүлгөн.2d, чоңойтулган масштабда.
DLIP аркылуу түзүлгөн беттик структуралардын SEM сүрөттөрү.Процесс параметрлери Fig.1 менен бирдей.Сүрөттө үлгү температурасы \(T_s\), поляризация жана импульстун дал келиши \(o_\mathrm {p}\) көрсөтүлгөн.Кара түстөгү кошумча Фурьенин тиешелүү трансформациясын кайрадан көрсөтөт.(d)-(i) графасындагы сүрөттөр (a)-(c) графасында белгиленген аймактардын чоңойтулган көрүнүштөрү.
Бул учурда, 2b,c-сүрөттүн караңгы аймактарындагы структуралар поляризацияга сезгич жана ошондуктан LSFL-II14, 20, 29, 30 деп белгиленгенин көрүүгө болот. Белгилей кетчү нерсе, LSFL-Iнин багыты да бурулган ( 2g, i-сүрөт), аны тиешелүү FFTдеги s-типтүү сигналдын ориентациясынан көрүүгө болот.LSFL-I мезгилинин өткөрүү жөндөмдүүлүгү б мезгилине салыштырмалуу чоңураак көрүнөт жана анын диапазону 2c-сүрөттө кеңири таралган s тибиндеги сигналдан көрүнүп тургандай, кичине мезгилдерге жылдырылган.Ошентип, төмөнкү LSFL мейкиндик мезгили үлгүдө ар кандай жылытуу температураларында байкалышы мүмкүн: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm 21 ^{ \circ }\ )C (2а-сүрөт), \(\Ламбда _{\матрм {LSFL-I}}\) = 445\(~\пм\) 67 нм жана \(\Ламбда _{\матрм {LSFL-II }} \) = 247 ± 35 нм 250°C (сүрөт 2б) үчүн поляризация.Тескерисинче, p-поляризациянын мейкиндик мезгили жана 250 \(^{\circ }\)C барабар \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I))\) = 390\(\pm 55\ ) nm жана \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 нм (2c-сүрөт).
Белгилей кетчү нерсе, натыйжалар үлгүнүн температурасын жогорулатуу менен эле жер бетинин морфологиясы эки экстремалдуу, анын ичинде (i) LSFL-I элементтерин гана камтыган бет жана (ii) LSFL-II менен капталган аймак ортосунда которула аларын көрсөтүп турат.Металл беттеринде LIPSSтин бул өзгөчө түрүнүн пайда болушу үстүнкү оксид катмарлары менен байланыштуу болгондуктан, энергетикалык дисперсиялык рентген анализи (EDX) жүргүзүлгөн.1-таблицада алынган жыйынтыктар келтирилген.Ар бир аныктоо иштетилген үлгүнүн бетинин ар кайсы жеринде жок дегенде төрт спектрди орточо алуу менен жүргүзүлөт.Өлчөөлөр ар кандай үлгү температураларында \(T_\mathrm{s}\) жана структураланбаган же структураланган аймактарды камтыган үлгү бетинин ар кандай позицияларында жүргүзүлөт.Өлчөөлөр ошондой эле тазаланган эриген аймактын астында, бирок EDX анализинин электрондор өтүү тереңдигинде жаткан тереңирээк кычкылданбаган катмарлар жөнүндө маалыматты камтыйт.Бирок, бул EDX кычкылтек мазмунун сандык аныктоо жөндөмү менен чектелген экенин белгилей кетүү керек, ошондуктан бул жерде бул баалуулуктар бир гана сапаттык баа бере алат.
Үлгүлөрдүн тазаланбаган бөлүктөрү бардык иштөө температураларында кычкылтектин олуттуу көлөмүн көрсөткөн эмес.Лазердик дарылоодон кийин бардык учурларда кычкылтектин деңгээли жогорулаган31.Тазаланбаган эки үлгүнүн ортосундагы элементардык курамдагы айырма коммерциялык болоттун үлгүлөрү үчүн күтүлгөндөй болгон жана көмүртектүү булганышынан улам AISI 304 болоттун өндүрүүчүнүн маалымат баракчасына салыштырмалуу бир кыйла жогору көмүртек баалуулуктары табылган32.
Ойыктардын абляциясынын тереңдигинин төмөндөшүнүн жана LSFL-Iден LSFL-IIге өтүүнүн мүмкүн болуучу себептерин талкуулоодон мурун, кубаттуулук спектралдык тыгыздыгы (PSD) жана бийиктик профилдери колдонулат.
(i) бетинин квази-эки өлчөмдүү нормалдаштырылган кубаттуулук спектралдык тыгыздыгы (Q2D-PSD) 1 жана 2-сүрөттөрүндө SEM сүрөттөрү катары көрсөтүлгөн. 1 жана 2. PSD нормалдаштырылгандыктан, сумма сигналынын азайышы керек. туруктуу бөлүктүн өсүшү (k \(\le\) 0,7 μm\(^{-1}\), көрсөтүлгөн эмес), башкача айтканда, жылмакайлык катары түшүнүлөт.(ii) Орточо бийиктиктин тиешелүү профили.Үлгү температурасы \(T_s\), кабатташуу \(o_{\mathrm {p}}\) жана лазердик поляризация E позициялоо платформасынын кыймылынын \(\vec {v}\) ориентациясына салыштырмалуу бардык графиктерде көрсөтүлгөн.
SEM сүрөттөрүнүн таасирин сандык аныктоо үчүн, x же у багытындагы бардык бир өлчөмдүү (1D) кубаттуулук спектрдик тыгыздыгын (PSDs) орточо алуу менен белгиленген ар бир параметр үчүн жок дегенде үч SEM сүрөтүнөн орточо нормалдаштырылган кубаттуулук спектри түзүлдү.Сигналдын жыштыктын жылышын жана анын спектрге салыштырмалуу салымын көрсөткөн тиешелүү график 3i-сүрөттө көрсөтүлгөн.
fig боюнча.3ia, c, e, DLIP чокусу \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4,5 мкм)\(^{-1}\) = 1,4 мкм \ ( ^{-) жакын өсөт 1}\) же дал келген жогорку гармоникалардын дал келиши жогорулаган сайын \(o_{\mathrm {p})\).Фундаменталдык амплитуданын өсүшү LRIB структурасынын күчтүүрөөк өнүгүшү менен байланышкан.Жогорку гармоникалардын амплитудасы эңкейиштин тиктигине жараша өсөт.Чектөөчү учурлар катары тик бурчтуу функциялар үчүн, жакындаштыруу жыштыктардын эң көп санын талап кылат.Демек, PSDдеги 1,4 μm\(^{-1}\) тегерегиндеги чоку жана тиешелүү гармоникалар оюктун формасы үчүн сапат параметрлери катары колдонулушу мүмкүн.
Тескерисинче, 3(i)b,d,f-сүрөттө көрсөтүлгөндөй, ысытылган үлгүдөгү PSD тиешелүү гармоникада сигнал азыраак алсызыраак жана кененирээк чокуларды көрсөтөт.Мындан тышкары, фиг.3(i)f экинчи гармоникалык сигнал негизги сигналдан да ашып кеткенин көрсөтөт.Бул ысытылган үлгүнүн бир калыпта эмес жана анча айкын эмес DLIP түзүмүн чагылдырат (\(T_s\) = 21\(^\circ\)C менен салыштырганда).Дагы бир өзгөчөлүк, дал келүү \(o_{\mathrm {p}}\) көбөйгөн сайын, натыйжада LSFL-I сигналы кичине толкун санына (узун мезгил) карай жылыйт.Бул DLIP режиминин четтеринин тиктигинин жогорулашы жана ага байланыштуу түшүү бурчунун жергиликтүү өсүшү менен түшүндүрүүгө болот14,33.Бул тенденциядан кийин LSFL-I сигналынын кеңейиши да түшүндүрүлүшү мүмкүн.Тик эңкейиштерден тышкары, LSFL-I мезгилдеринин кеңири диапазонуна мүмкүндүк берүүчү DLIP түзүмүнүн ылдый жагында жана өйдө жагында тегиз жерлер да бар.Абдан сиңүүчү материалдар үчүн LSFL-I мезгили адатта төмөнкүдөй бааланат:
мында \(\тета\) - түшүү бурчу, ал эми s жана p сызыктары ар кандай поляризацияларды билдирет33.
Белгилей кетчү нерсе, DLIP орнотуу үчүн түшүү тегиздиги, адатта, 4-сүрөттө көрсөтүлгөндөй, позициялоо платформасынын кыймылына перпендикуляр болот (Материалдар жана методдор бөлүмүн караңыз).Демек, s-поляризация, эреже катары, этаптын кыймылына параллель, ал эми р-поляризация ага перпендикуляр.Теңдеме боюнча.(1), s-поляризация үчүн LSFL-I сигналынын кичине толкун сандарына карай жайылышы жана жылышы күтүлүүдө.Бул траншеянын тереңдигине жараша \(\тета\) жана бурчтук диапазондун \(\тета \пм \дельта \тета\) көбөйүшүнө байланыштуу.Муну 3ia,c,e-сүрөттөгү LSFL-I чокуларын салыштыруу аркылуу көрүүгө болот.
Сүрөттө көрсөтүлгөн натыйжаларга ылайык.1c, LSFL\(_\mathrm {edge}\) 1-сүрөттөгү тиешелүү PSDде да көрүнүп турат.3ie.fig боюнча.3ig,h p-поляризация үчүн PSD көрсөтөт.DLIP чокуларынын айырмасы ысытылган жана ысытылбаган үлгүлөрдүн ортосунда көбүрөөк байкалат.Бул учурда, LSFL-I сигналы DLIP чокусунун жогорку гармоникалары менен кайталанып, ласинг толкун узундугуна жакын сигналга кошулат.
Натыйжаларды кененирээк талкуулоо үчүн, 3ii-сүрөттө ар кандай температурадагы DLIP сызыктуу бийиктиктин бөлүштүрүлүшүнүн импульстарынын ортосундагы структуралык тереңдик жана кабатталуу көрсөтүлгөн.Беттин вертикалдык бийиктигинин профили DLIP түзүмүнүн борборунун тегерегиндеги он жеке вертикалдык бийиктиктин профилдерин орточо алуу менен алынган.Ар бир колдонулган температура үчүн структуранын тереңдиги импульстун дал келиши менен көбөйөт.Ысытылган үлгүнүн профили s-поляризация үчүн 0,87 мкм жана p-поляризация үчүн 1,06 мкм орточо чокудан чокуга (pvp) маанилери бар оюктарды көрсөтөт.Ал эми жылытылбаган үлгүнүн s-поляризациясы жана p-поляризациясы тиешелүүлүгүнө жараша 1,75 мкм жана 2,33 мкм pvp көрсөтөт.Тиешелүү pvp сүрөттүн бийиктиги профилинде сүрөттөлгөн.3ii.Ар бир PvP орточо сегиз PvP орто эсеп менен эсептелет.
Мындан тышкары, фиг.3iig,h жайгаштыруу системасына жана оюк кыймылына перпендикуляр болгон p-поляризация бийиктигинин бөлүштүрүлүшүн көрсөтөт.P-поляризациянын багыты оюктун тереңдигине оң таасирин тийгизет, анткени ал 1,75 мкм pvpдеги s-поляризацияга салыштырмалуу 2,33 мкмде бир аз жогору pvp алып келет.Бул өз кезегинде позициялоо платформасынын тутумунун оюктарына жана кыймылына туура келет.Бул эффект p-поляризация учуруна салыштырганда s-поляризацияда кичирээк структура менен шартталышы мүмкүн (2f,h-сүрөттү караңыз), бул тууралуу кийинки бөлүмдө дагы талкууланат.
Талкуунун максаты - ысытылган үлгүлөрдөгү негизги LIPS классынын (LSFL-Iден LSFL-IIге чейин) өзгөрүшүнө байланыштуу оюктун тереңдигинин төмөндөшүн түшүндүрүү.Андыктан төмөнкү суроолорго жооп бериңиз:
Биринчи суроого жооп берүү үчүн абляциянын төмөндөшүнө жооптуу механизмдерди карап чыгуу зарыл.Кадимки инциденттеги бир импульс үчүн абляция тереңдиги төмөнкүчө чагылдырууга болот:
мында \(\delta _{\mathrm {E}}\) - энергиянын өтүү тереңдиги, \(\Phi\) жана \(\Phi _{\mathrm {th}}\) - абляциялык флюенция жана абляциялык флюенция босого, тиешелүүлүгүнө жараша34 .
Математикалык жактан энергиянын өтүү тереңдиги абляциянын тереңдигине мультипликативдик таасир этет, ал эми энергиянын өзгөрүшү логарифмдик эффектке ээ.Демек, флюстук өзгөрүүлөр \(\Delta z\) \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) чейин таасир этпейт.Бирок, күчтүү кычкылдануу (мисалы, хром оксидинин пайда болушуна байланыштуу) Cr-Cr байланыштарына салыштырмалуу күчтүү Cr-O35 байланыштарына алып келет, ошону менен абляция босогосун жогорулатат.Демек, \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) мындан ары канааттандырылбайт, бул энергия агымынын тыгыздыгынын азайышы менен абляциянын тереңдигинин тез төмөндөшүнө алып келет.Мындан тышкары, кычкылдануу даражасы менен LSFL-II мезгилинин ортосундагы корреляция белгилүү, аны наноструктуранын өзүндөгү өзгөрүүлөр жана беттик кычкылдануудан пайда болгон беттин оптикалык касиеттери менен түшүндүрүүгө болот30,35.Демек, абсорбциялык флюенциянын беттик так бөлүштүрүлүшү \(\Phi\) структуралык мезгил менен оксид катмарынын калыңдыгынын ортосундагы өз ара аракеттенүүнүн татаал динамикасына байланыштуу.Мезгилге жараша наноструктура талаанын кескин көбөйүшүнө, жер үстүндөгү плазмондордун козголушуна, жарыктын өзгөчө өтүшүнө же чачырылышына байланыштуу сиңген энергия агымынын бөлүштүрүлүшүнө катуу таасир этет17,19,20,21.Демек, \(\Phi\) жер бетине жакын жерде бир тектүү эмес жана \(\дельта _ {E}\) бир жутуу коэффициенти менен мындан ары мүмкүн эмес \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt}} ^ { -1} \approx \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) бүт жер бетине жакын көлөм үчүн.Оксид пленкасынын калыңдыгы көбүнчө катуулануу убактысынан [26] көз каранды болгондуктан, номенклатуралык эффект үлгүнүн температурасына көз каранды.Кошумча материалда S1-сүрөттө көрсөтүлгөн оптикалык микросүрөттөр оптикалык касиеттердин өзгөрүшүн көрсөтөт.
Бул эффекттер 1d,e жана 2b,c жана 3(ii)b,d,f фигураларындагы майда беттик түзүлүштөрдөгү траншеянын тереңдигин жарым-жартылай түшүндүрөт.
LSFL-II жарым өткөргүчтөр, диэлектриктер жана кычкылданууга жакын материалдарда пайда болоору белгилүү14,29,30,36,37.Акыркы учурда беттик оксид катмарынын калыңдыгы өзгөчө маанилүү30.Жүргүзүлгөн EDX анализи структураланган бетинде беттик оксиддердин пайда болушун аныктады.Ошентип, жылытылбаган үлгүлөр үчүн чөйрөдөгү кычкылтек жарым-жартылай газ бөлүкчөлөрүнүн жана жарым-жартылай жер үстүндөгү оксиддердин пайда болушуна салым кошот.Бул процесске эки көрүнүш тең чоң салым кошууда.Тескерисинче, ысытылган үлгүлөр үчүн ар кандай кычкылдануу даражасындагы металл оксиддери (SiO\(_{\mathrm {2}}\), Cr\(_{\mathrm {n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO, ж.б.) пайдасына так 38.Керектүү оксид катмарынан тышкары, субтолкун узундугунун, негизинен жогорку мейкиндик жыштыгынын LIPSS (HSFL) болушу талап кылынган толкун узундугунун (d-тип) интенсивдүү режимдерин14,30 түзүү үчүн зарыл.Акыркы LSFL-II интенсивдүүлүк режими HSFL амплитудасынын жана кычкылынын калыңдыгынын функциясы болуп саналат.Бул режимдин себеби HSFL тарабынан чачылган жарыктын алыскы талаа интерференциясы жана материалга сынган жана беттик диэлектрдик материалдын ичинде таралган жарыктын20,29,30.Кошумча материалдар бөлүмүндөгү S2-сүрөттөгү беттик үлгүнүн четинин SEM сүрөттөрү мурдатан бар HSFLдин көрсөткүчү болуп саналат.Бул сырткы аймак HSFL пайда болушуна мүмкүндүк берет интенсивдүү бөлүштүрүүнүн перифериясынын начар таасир этет.Интенсивдүүлүктүн бөлүштүрүлүшүнүн симметриясынан улам бул эффект сканерлөө багытында да ишке ашат.
Үлгү жылытуу бир нече жол менен LSFL-II түзүү жараянына таасир этет.Бир жагынан, үлгү температурасынын жогорулашы \(T_\mathrm{s}\) эриген катмардын калыңдыгына караганда катуулануу жана муздатуу ылдамдыгына алда канча чоң таасирин тийгизет26.Ошентип, ысытылган үлгүнүн суюк интерфейси узак убакытка айланадагы кычкылтектин таасиринде болот.Мындан тышкары, кечиктирилген катуулануу суюк болот менен кычкылтек менен оксиддердин аралашуусун күчөтүүчү татаал конвективдик процесстерди өнүктүрүүгө мүмкүндүк берет26.Муну диффузия аркылуу гана пайда болгон оксид катмарынын калыңдыгын салыштыруу аркылуу көрсөтүүгө болот (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) nm) Тиешелүү коагуляция убактысы \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns, ал эми диффузия коэффициенти \(D~\le\) 10\(^{-5}\) см\(^ 2 \ )/ с) LSFL-II түзүмүндө кыйла жогору калыңдык байкалган же талап кылынган30.Башка жагынан алганда, жылытуу, ошондой эле LSFL-II d-түрү интенсивдүүлүк режимине өтүү үчүн талап кылынган HSFL жана демек, чачыранды объектилердин пайда болушуна таасир этет.Жер үстүндөгү нановоиддердин экспозициясы алардын HSFL39 түзүлүшүнө катышуусун көрсөтүп турат.Бул кемчиликтер талап кылынган жогорку жыштыктагы мезгилдүү интенсивдүүлүк моделдеринен улам HSFLдин электромагниттик келип чыгышын билдириши мүмкүн14,17,19,29.Мындан тышкары, бул генерацияланган интенсивдүүлүк режимдери көп сандагы нановоиддер19 менен бир калыпта.Ошентип, HSFL оорусунун көбөйүшүнүн себебин кристаллдык дефекттердин динамикасынын \(T_\mathrm{s}\) көбөйүшүнө байланыштуу өзгөрүшү менен түшүндүрүүгө болот.
Жакында кремнийдин муздатуу ылдамдыгы ички интерстициалдык суперсатурациянын жана ошентип, дислокациялардын пайда болушу менен чекиттик кемчиликтердин топтолушу үчүн негизги параметр экени көрсөтүлдү40,41.Таза металлдардын молекулярдык динамикасынын моделдөөлөрү көрсөткөндөй, вакансиялар тез кристаллдашуу учурунда ашыкча каныкышат, демек, металлдарда вакансиялардын топтолушу да ушундай жол менен жүрөт42,43,44.Кошумчалай кетсек, күмүштүн акыркы эксперименталдык изилдөөлөрүндө чекиттик кемчиликтердин45 топтолушуна байланыштуу боштуктардын жана кластерлердин пайда болуу механизмине басым жасалган.Демек, үлгүнүн температурасынын жогорулашы \(T_\mathrm {s}\) жана, демек, муздатуу ылдамдыгынын төмөндөшү HSFL ядролору болгон боштуктардын пайда болушуна таасир этиши мүмкүн.
Эгерде бош орундар көңдөйлөрдүн жана демек HSFL үчүн зарыл прекурсорлор болсо, үлгү температурасы \(T_s\) эки эффектке ээ болушу керек.Бир жагынан \(T_s\) кайра кристаллдашуу ылдамдыгына жана демек, өскөн кристаллдагы чекиттик кемчиликтердин концентрациясына (вакансия концентрациясына) таасирин тийгизет.Башка жагынан алганда, ал ошондой эле, ошону менен кристалл 40,41 чекит кемтиктердин диффузия таасир, катуу кийин муздатуу ылдамдыгын таасир этет.Мындан тышкары, катуулануу ылдамдыгы кристаллографиялык ориентациядан көз каранды жана ошентип, чекиттин дефекттеринин диффузиясы сыяктуу өтө анизотроптук болот42,43.Бул негизге ылайык, материалдын анизотроптук реакциясынан улам жарык менен заттын өз ара аракеттенүүсү анизотроптук болуп, ал өз кезегинде энергиянын бул детерминисттик мезгилдик чыгарылышын күчөтөт.Поликристаллдуу материалдар үчүн бул жүрүм-турум бир дан өлчөмү менен чектелиши мүмкүн.Чынында, LIPSS түзүлүшү дандын ориентациясына жараша көрсөтүлдү46,47.Демек, үлгү температурасынын \(T_s\) кристаллдашуу ылдамдыгына таасири дан багытынын таасири сыяктуу күчтүү болбошу мүмкүн.Ошентип, ар кандай бүртүкчөлөрдүн ар кандай кристаллографиялык багыты боштуктардын көбөйүшүнө жана HSFL же LSFL-IIнин агрегациясына потенциалдуу түшүндүрмө берет.
Бул гипотезанын алгачкы белгилерин тактоо үчүн чийки үлгүлөр жер бетине жакын бүртүкчөлөрдүн пайда болушун аныктоо үчүн чийилген.Fig дандарды салыштыруу.S3 кошумча материалда көрсөтүлгөн.Мындан тышкары, LSFL-I жана LSFL-II ысытылган үлгүлөр боюнча топтордо пайда болгон.Бул кластерлердин өлчөмү жана геометриясы дан өлчөмүнө туура келет.
Мындан тышкары, HSFL конвективдик келип чыгышынан улам аз агымдын тыгыздыгында тар диапазондо гана пайда болот19,29,48.Ошондуктан, эксперименттерде бул, балким, нур профилинин четинде гана пайда болот.Демек, HSFL кычкылданбаган же начар кычкылданган беттерде пайда болгон, ал иштетилген жана тазаланбаган үлгүлөрдүн оксиддик фракцияларын салыштырганда ачыкка чыккан (рефтаб таблицасын караңыз: мисал).Бул кычкыл катмары негизинен лазер менен индукцияланат деген божомолду ырастайт.
LIPSS түзүлүшү, адатта, импульстар аралык пикирге байланыштуу импульстардын санына көз каранды экенин эске алсак, HSFLs импульстун кайталанышы жогорулаган сайын чоңураак структуралар менен алмаштырылышы мүмкүн19.Азыраак үзгүлтүксүз HSFL натыйжасы LSFL-II түзүлүшү үчүн талап кылынган азыраак үзгүлтүксүз интенсивдүүлүк үлгүсүнө (d-режим) алып келет.Демек, \(o_\mathrm {p}\) кабаттуулугу жогорулаган сайын (de-дан 1-сүрөттү караңыз), LSFL-IIнин мыйзамдуулугу төмөндөйт.
Бул изилдөө дат баспас болоттон жасалган лазердик структуралык DLIP менен иштетилген беттик морфологияга субстрат температурасынын таасирин изилдеген.Субстратты 21ден 250°Сге чейин ысытуу абляция тереңдигинин s-поляризациясында 1,75тен 0,87 мкмге чейин жана p-поляризацияда 2,33төн 1,06 мкмге чейин төмөндөшүнө алып келери аныкталган.Бул төмөндөө LIPSS түрүнүн LSFL-Iден LSFL-IIге өзгөрүшүнө байланыштуу, ал жогорку үлгүдөгү температурада лазер менен шартталган беттик оксид катмары менен байланышкан.Мындан тышкары, LSFL-II кычкылдануунун жогорулашына байланыштуу босого агымын жогорулашы мүмкүн.Бул технологиялык системада импульстун кайталануусу, орточо энергия тыгыздыгы жана орточо кайталануу ылдамдыгы менен LSFL-IIнин пайда болушу үлгүнү жылытуудан келип чыккан дислокация динамикасынын өзгөрүшү менен да аныкталат деп болжолдонууда.LSFL-II агрегациясы LSFL-IIнин прекурсору катары HSFLге алып баруучу дандын багытына көз каранды нановоиддик түзүлүшү менен шартталган деп болжолдонууда.Мындан тышкары, поляризациянын багытынын структуралык мезгилге жана структуралык мезгилдин өткөрүү жөндөмдүүлүгүнө тийгизген таасири изилденет.Көрсө, p-поляризация абляция тереңдиги боюнча DLIP процесси үчүн натыйжалуураак.Жалпысынан, бул изилдөө ыңгайлаштырылган беттик үлгүлөрдү түзүү үчүн DLIP абляциясынын тереңдигин көзөмөлдөө жана оптималдаштыруу процессинин бир катар параметрлерин ачат.Акыр-аягы, LSFL-Iден LSFL-IIге өтүү толугу менен жылуулук менен шартталган жана жылуулуктун көбөйүшүнө байланыштуу импульстун дайыма кайталанышы менен кайталануу ылдамдыгынын бир аз өсүшү күтүлүүдө24.Бул аспектилердин баары, мисалы, көп бурчтуу сканерлөө системаларын колдонуу аркылуу DLIP процессин кеңейтүү боюнча алдыдагы чакырыктарга тиешелүү.Жылуулуктун топтолушун азайтуу үчүн төмөнкү стратегияны колдонсо болот: көп бурчтуу сканердин сканерлөө ылдамдыгын мүмкүн болушунча жогору кармап, лазердик тактын чоңураак өлчөмүн, сканерлөө багытына ортогоналдык жана оптималдуу абляцияны колдонуу менен колдонуңуз.эркин 28. Мындан тышкары, бул идеялар DLIP аркылуу өнүккөн жер үстүндөгү functionalization үчүн татаал иерархиялык топография түзүүгө мүмкүндүк берет.
Бул изилдөөдө калыңдыгы 0,8 мм болгон электр менен жылтыратылган дат баспас болоттон жасалган плиталар (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) колдонулган.Бетинен кандайдыр бир булгоочу заттарды жок кылуу үчүн үлгүлөр лазердик тазалоодон мурун этанол менен кылдат жуулчу (этанолдун абсолюттук концентрациясы \(\ge\) 99,9%).
DLIP жөндөөлөрү 4-сүрөттө көрсөтүлгөн. Үлгүлөр 532 нм толкун узундугу жана 50 МГц максималдуу кайталануу ылдамдыгы менен 12 ps ультра кыска импульстук лазер булагы менен жабдылган DLIP тутумун колдонуу менен курулган.Нур энергиясынын мейкиндикте бөлүштүрүлүшү гаусстук.Атайын иштелип чыккан оптика үлгүдөгү сызыктуу структураларды түзүү үчүн кош нурлуу интерферометриялык конфигурацияны камсыз кылат.Фокустук узундугу 100 мм болгон линза бетине 6,8\(^\circ\) туруктуу бурчта эки кошумча лазер нурун киргизет, бул болжол менен 4,5 мкм мейкиндик мезгилин берет.Эксперименттик орнотуу боюнча көбүрөөк маалыматты башка жерден тапса болот50.
Лазердик иштетүүдөн мурун үлгү белгилүү бир температурада жылытуу пластинкасына коюлат.Жылытуу пластинкасынын температурасы 21 жана 250°Сге чейин белгиленген.Бардык эксперименттерде оптикага чаң түшүп калбоо үчүн кысылган абанын туурасынан өтүүчү агымы чыгаруучу түзүлүш менен айкалышта колдонулган.Структуралоо учурунда үлгүнү жайгаштыруу үчүн x,y баскыч системасы орнотулган.
Тиешелүүлүгүнө жараша 99,0 ден 99,67 \(\%\) импульстарынын ортосунда дал келүүнү алуу үчүн жайгаштыруу стадиясынын системасынын ылдамдыгы 66дан 200 мм/сек чейин өзгөрдү.Бардык учурларда, кайталоо ылдамдыгы 200 кГц менен белгиленген, ал эми орточо кубаттуулугу 4 Вт болгон, бул импульс үчүн 20 мкДж энергия берген.DLIP экспериментинде колдонулган нурдун диаметри болжол менен 100 микрон жана лазердин эң жогорку тыгыздыгы 0,5 Дж/см\(^{2}\).Аянт бирдигине бөлүнгөн жалпы энергия \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0 \(\%\), 100 Дж/см үчүн 50 Дж/см\(^2\) туура келген эң чокусу болуп саналат. \(^2\) \(o_{\mathrm {p))\)=99,5\(\%\) жана 150 Дж/см\(^2\) үчүн \(o_{ \mathrm {p} }\ ) = 99,67 \(\%\).Лазер нурунун поляризациясын өзгөртүү үчүн \(\лямбда\)/2 пластинасын колдонуңуз.Колдонулган параметрлердин ар бир топтому үчүн үлгүдө болжол менен 35 × 5 мм\(^{2}\) аянты текстураланган.Бардык структураланган эксперименттер өнөр жай колдонуу мүмкүнчүлүгүн камсыз кылуу үчүн айлана-чөйрөнүн шарттарында өткөрүлдү.
Үлгүлөрдүн морфологиясы 50x чоңойтуу менен конфокалдык микроскоптун жана тиешелүүлүгүнө жараша 170 нм жана 3 нм оптикалык жана вертикалдык резолюциясынын жардамы менен изилденген.Андан кийин чогултулган топографиялык маалыматтар жер үстүндөгү анализдик программалык камсыздоонун жардамы менен бааланган.ISO 1661051ге ылайык жердин маалыматтарынан профилдерди чыгарып алыңыз.
Үлгүлөр ошондой эле 6,0 кВ тездетүүчү чыңалуудагы сканерлөөчү электрондук микроскоптун жардамы менен мүнөздөлгөн.Үлгүлөрдүн бетинин химиялык курамы 15 кВ тездетүүчү чыңалууда энергетикалык дисперсиялык рентген спектроскопиясынын (ЭДС) тиркемесинин жардамы менен бааланган.Мындан тышкары, үлгүлөрдүн микроструктурасынын гранулдуу морфологиясын аныктоо үчүн 50x объективдүү оптикалык микроскоп колдонулган. Буга чейин үлгүлөр 50 \(^\circ\)C туруктуу температурада беш мүнөт бою дат баспас болоттон жасалган боёкто туз кислотасы жана азот кислотасынын концентрациясы 15-20 \(\%\) жана 1\( -<\)5 \(\%\), тиешелүүлүгүнө жараша. Буга чейин үлгүлөр 50 \(^\circ\)C туруктуу температурада беш мүнөт бою дат баспас болоттон жасалган боёкто туз кислотасы жана азот кислотасынын концентрациясы 15-20 \(\%\) жана 1\( -<\)5 \(\%\), тиешелүүлүгүнө жараша. Перед этим образцы травили при постоянной температурае 50 \(^\circ\)С в течение пяти минут в краске из нержавеющей стали соляной и азотной кислотами концентрацией 15-20 \(\%\) и 1\( -<\)5 \( \%\) соответственно. Ага чейин үлгүлөр 50 \(^\circ\)C туруктуу температурада 15-20 \(\%\) жана 1\( концентрациясы бар туз жана азот кислоталары менен дат баспас болоттон жасалган боёкто беш мүнөт бою оюлган. -<\)5 \( \%\) тиешелүүлүгүнө жараша.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C 的恒温蚀刻五分钟，盐酸分钟，盐酸咸50% ) 和1\( -<\)5 \ (\%\)，分别。在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C (\%\)，分别。Ага чейин үлгүлөр 50 \(^\circ\)C туруктуу температурада 15-20 \(\%\) туз жана азот кислоталарынын концентрациясы менен дат баспас болоттон жасалган боёо эритмесинде беш мүнөт бою туздалган. \.(-<\)5 \ (\%\) соответственно. (-<\)5 \ (\%\) тиешелүүлүгүнө жараша.
Эки нурлуу DLIP орнотуунун эксперименталдык схемасы, анын ичинде (1) лазер нуру, (2) \(\ламбда\)/2 пластина, (3) белгилүү оптикалык конфигурациялуу DLIP башы, (4) ) ысык плита, (5) кайчылаш суюктук, (6) x,y жайгаштыруу кадамдары жана (7) дат баспас болоттон жасалган үлгүлөр.Сол жакта кызыл менен тегеректелген эки үстөл нурлар үлгүдө \(2\тета\) бурчта сызыктуу структураларды түзүшөт (анын ичинде s- жана p-поляризациясы да).
Учурдагы изилдөөдө колдонулган жана/же талданган маалымат топтомдору негиздүү өтүнүч боюнча тиешелүү авторлордон жеткиликтүү.
Посттун убактысы: 07-январь 2023-ж